量子力学正交归一化条件-搜答案-拍题作业网

所以观察函数图像,可得在x=a时最可能发现粒子x的期待值

可观测量在量子物理中都是用厄米算符来表示的,那么系统的状态就可以用厄米算符的本征态来展开,厄米算符的本征值都是实数,而且厄米算符有一个非常好的性质,那就是对应不同本征值的本征函数一定是正交的,这给我们

微扰论的适用条件：一方面要求系统哈密顿H可分成两部分,即H=Ho+H’,同时Ho的本征值和本征函数一致或较易计算；另一方面又要求Ho把H的主要部分尽可能包括进去,使剩下的微扰H’比较小,H’

符号的标定具有任意性的,我用什么符号来标定并不影响其波函数的表示将其中一个的变量引入p'来表示是为了得出用p-p'为宗量的“德儿塔”函数（抱歉那个希腊字母搞不上来）当然最后的归一化,是满足p=p'的所

都应该是厄米算符,厄米算符的本征值是实数,才可以表示实际的物理量.

归一化,是基于这样的考虑.认为波函数模方在全空间的积分等于1.是因为波函数的模方表示粒子在空间某点出现的概率.全空间的积分和等于1表示粒子在空间中存在,但具体不知道在哪还会遇到波函数不能归一化的问题.

波函数的平方（概率密度）对全空间积分等于1

把波函数写出来代进去,应该最后会化简到一个积分∫exp(i(k-k')x)dx这个积分的值是德尔塔(k-k')具体积分怎么积的去看看数学物理方法

这事情要说清楚很麻烦的,建议你找些国外的量子力学教科书看看,比如朗道的书就有中文版.但物理学家用的量子力学常常在数学上还是很不严密的,即使是那些教材,对于很多问题也不是完全说清楚的,甚至互相之间还不同

你可以参阅《量子力学》钱伯初编,里面在讲解定态波函数性质时,就证明了正交归一性,在第二章.

B波函数不一定可以归一化,事实上连续谱的本征函数都不能归一化,比如动上面说的动量本征函数（平面波函数）.只是这样的粒子实际上并不存在而已.

∫f(v)dv=1

波函数的模方代表粒子出现在R处的概率密度,既然是概率,那么对全空间积分后就应该为1,所以在波函数前面有个系数A,就是归一化系数,A的值靠归一化条件来确定再问：额,,,,可是一般的归一化积分不是直接积分

只能规格化,买一本曾谨言出的量子力学上面有详细介绍或者给我邮箱我给你发过去电子版的再问：我知道算式，我也有书。就是麻烦从物理的角度解释一下他不能归一化的物理意义和为什么这样再答：物理意义，自由粒子能在

（1）、显然n=2.（2）、根据欧拉公式,有sin(2πx/a)=[e^(i*2πx/a）-e^(-i*2πx/a）]/(2*i),[sin(2πx/a)]*=[e^(-i*2πx/a）-e^(i*2

由归一化知道,C^2∫ψ（ψ*）dx=1,x取-∞到+∞,因此c2的导数就是等于该积分式,∫1/(1+ix)×1/（1-ix）dx=∫1/（1+x^2）dx=arctanx|+∞,-∞=π,所以C^2

In[53]:=Assuming[a\[Element]Reals,Simplify@Normalize[{a,a+1,a+2}]]Out[53]={a/Sqrt[5+6a+3a^2],(1+a)/S

1)使n个向量,两两正交；2)使每个向量的模均为1.这是正交、归一化的两个条件.

对于区间[a,b]上的一组函数{x_i(t)},正交性是说对于不同的i和j,conj(x_i(t))*x_j(t)在[a,b]上的积分为0,其中conj表示共轭；归一性是说|x_i(t)|^2在[a,