已知无限大线性,各向同性电介质的相对介电常数为,电场强度

在电介质不破坏对称性的情况下,加上电介质,电位移不变,电位移线的形状是不变的.但是,加上电介质后,场强大小改变,所以电场线的疏密要改变.

介就是阻断的意思,电解质就是阻断电的东西,如电容器之间的填充物各向同性均匀线性介质,充满半无限大空间,介电常数εr.介质表面上方,距离h至于

你这么说太笼统这不是普通的函数,而是广义函数的问题你应该知道：当x-->0时（之所以讨论x=0时的情况是因为无穷大可以取他的倒数）,sinx与x等价.他们是等价无穷小,此外还有非等价的无穷小.不能简单

可以这样理当时间比较长的时候,要想维持当初的电流密度J就很困难了.因为经过一段时间后电介质上会储存越来越多的电荷,电势也越来越大,如果传输电流的介质电阻一定,电流密度不变也就是电势差不变,这就意味着外

是说在不同方向上的性质食否相同.比如木材料,在和木纤维相同或垂直的方向上,材料受力性能有明显差别.它就是各向异性的.而铸铁,混凝土这些,是各向同性的材料,在不同方向的受力性能一样土,岩石,严格说来都是

由高斯定理可以求得薄金属球壳外的电场强度∮Dds=∮εεoEds=εεoE∮ds=q,闭合面为以金属球心为球心的球面,【有些书里相对介质常数用εr来表示,这里用ε表示,所以εεo是介质的介电常数】E=

各向异性：晶体的各向异性即沿晶格的不同方向,原子排列的周期性和疏密程度不尽相同,由此导致晶体在不同方向的物理化学特性也不同,这就是晶体的各向异性.晶体的各向异性具体表现在晶体不同方向上的弹性模量、硬度

我解出来了,但来不及细说,只说思路过程：对介质之内来说,上方的电荷的电荷量相当于：2q/(1+εr).然后代入点电荷场强公式即可.至于极化电荷,因介质各向同性,故极化电荷只分布在表面.

各向同性膜的化学结构、物理结构在各个方向上是一致的,在所有方向上的孔隙率都相似,亦称各向同性膜(isotropicmembrane).各向异性膜(anisotropicmembrane).其孔结构随深

不论外加电场方向如何,电介质的介电常数不变.而有些介质在外电场方向不同时,介电常数是不同的.其规律得用张量运算.

把电介质抽去,电荷平均分布,原空气部分电荷面密度变大,场强变大,质点向上运动.

电容器原来的电容是C,加入电容率ε的介质后,电容C1C1=εC所以新的电量是原来的ε倍,因为电压不变,电容的间距不变,所以场强E=U/d不变电场能量是C1U^2=εCU^2是原来的ε倍

平板电容器,充电后与电源保持连接,然后与电源保持连接U不变c=εrs/4πkd增大Q=CU增大,此时两极板上的电量是原来的εr倍E=U/εrd两极板间的电场强度是原来的1/εr倍两极板间的电场能量是原

电像法中科大的《电磁学与电动力学》P62

内部不存在静电场

这个球是一个球形电容,你可以查下球形电容的推导应用,这个电容C=4πεR,根据电容能量公式E=(1/2)(Q^2)/C,把电容C一带就行了再问：能稍微具体一点嘛？还是不清楚。我是先取体积元，然后计算体

非晶体是指组成物质的分子（或原子、离子）不呈空间有规则周期性排列的固体.它没有一定规则的外形.它的物理性质在各个方向上是相同的,叫“各向同性”.由于在空间上不是规则周期性的,所以就没有方向性,因此是各

平行板电容器,插上一块各向同性均匀电介质板则在垂直方向上,电场强度法相分量连续,电位移矢量D是相同的因为D=εE各向同性均匀电介质板的ε较大,所以E小于E0学习一下高斯定理就能理解了,参考下面文献

首先,由总电量Q与半径R可得电荷体密度τ=Q/(4/3*π*R^3),进而可得任意半径r（r<=R）处电场强度（为了简洁此后所有ε均为εr含义）E=(1/4πε)*(τ*4/3*π*r^3)/r