将单摆拉到与竖直方向夹角为 ,放手任其摆动

a=gsinθ是单摆角度小于5度时的近似计算

在A点以小球为研究对象,受力分析,小球受到重力mg,拉力F,将重力沿着悬绳的方向分解,F=mgcosθ

对M和m构成的整体进行受力分析，受重力、底面支持力，两侧面的支持力，两物体受力平衡，根据共点力平衡条件，水平面对正方体M的弹力大小为：G=（M+m）g，故AB错误．对m进行受力分析，受重力、墙面支持力

水平方向从静止起步到有了速度当然是速度变大水平方向的速度是绳子对单摆的拉力的水平分量提供的而竖直方向单摆的速度是先变大在变小在单摆运动到最低点时水平速度最大竖直速度为零水平速度的大小可以根据重力势能转

（1）以两个正方体整体为研究对象，整体竖直方向上受到向上的支持力和向下的重力，处于静止状态，所以水平面对正方体M的弹力大小为（M+m）g．（2）对正方体m进行受力分析如图所示，正确画出分析图：（3）把

此问题有一个临界角速度的问题.当角速度较小时,下面的绳子没有拉力,当下面的绳子刚好拉力为零时,求出的角速度就是临界角速度.题目中的两个角速度,较大的角速度应当是两绳子都有拉力,较小的角速度只有一绳子有

以单摆最低点为零势能面mV²／2=mghL（1-cosa）T-mg=mV²／L解得T=

因小球在静止状态所以受力平衡.设小球受线拉力为Fcosθ=mg/F所以F=mg/cosθ再问：就这么简单？再答：Ok的啦！这个状态下只受三个力，全可以作出和算出。再问：那谢谢啦。再答：请采纳，谢谢再问

（1）当缓慢拉时,可认为合力为0.那么拉力F做的功等于增加的重力势能（或动能定理）.即　W拉＝mgL（1－cosθ）　　－－－D选项对（只是原选项中的括号位置错位了）（2）若F为恒力,拉力做的功可用　

当小球用细线悬挂而静止在竖直位置,当用恒力拉离与竖直方向成θ角的位置过程中,则拉力F做功为：W=FS=FLsinθ.故本题选择C.FLsinθ.希望楼主满意.

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A：F做的功W=F·Lsinθ=mgLtanθsinθ=mgLsin²θ/cosθ=mgL(1/cosθ-cosθ)重力势能增量为mg(L-Lcosθ)=mgL(1-cosθ)cosθ＜1,

不是的,如果绳长为l的话,xl是振动的振幅振动的初相位是0,振动方程是s=xlcos((g/l)^(1/2)t)当然如果用sin表示,初相位就是Pi/2

我试着解答一下!我们已经知道,单摆周期公式是T=2派乘以根号下L/g(不会打圆周率,呵呵,顶替一下),而此时我们仅不知道L,因此此题关键是求L.分析从最高点到最低点过程中,根据动能定理,有:mg(1-

先用机械能守恒求最低点的动能,进而得知速度.再用向心力公式求向心力,最后拉力与重力的合力即向心力啊.如果不出问题的话,答案是2N由机械能守恒得mgh=1/2*mv^2又F=mv^2/rT-mg=F其中

是圆周的一部分.因为单摆的摆长一定,所以就像是圆规的两边一定时,画出来的就是圆了.使那个角度不变

将单摆摆球拉到悬点后由静止释放,到摆线伸直的时间为t1,摆球做自由落体运动,L=(1/2)gt1^2,将摆球拉开使摆线与竖直方向的夹角为3°,从静止放开,摆球做单摆运动4t2=根号下L/g解得t1∶t

（1）缓慢的拉小球最后速度可认为0w=mgL(1-cosθ）（2）w=FLsinθ这个不知道对不对（3）拉到该位置时小球的速度刚好为零w=mgL(1-cosθ）

1、由动能守恒定律：E-E0=mgl（1-cosa）得E=mgl（1-cosa）-0又E=0.5*mv^2则v=（2*gl（1-cosa）)的开方2、由T-mg=m*v^2/R.得T=mg+2mgl（

将单摆摆球拉到悬点后由静止放开,摆球做自由落体运动的位移为摆线长L由H=(1/2)gt1^2得t1=根号(2L/g)摆球拉开后放开摆球回到平衡位置的时间t₂=(周期T)/4T=2丌根号(L