如图所示,将波长为 的平行单色光垂直投射于一宽度为b的狭缝上,若对应于衍射花样

两种光线的光路图如图：由图知a光的折射角大于b光的折射角，则a光的折射率小于b光的折射率；A、光线a的折射率比光线b的折射率小，A错误；B、根据公式v=cn知，折射率小的a光传播速度较大，故B错误；C

a3吧.

要使透射光加强,必须在第一个入射面处,（两个表面）反射回来的光相互抵消（干涉）.真空中单色光的波长为　入　,在介质中的波长则是　入/n　.设薄膜的厚度为d,则光程差是　δ＝2*d当　δ＝（2K－1）*

公式：但是无须用这个公式.因为空气厚度差每半个波长就会产生一个条纹.所以,对应厚度为300*4=1200nm,再问：能不能给我详细解释下呢？那个公式是什么意思，代表什么物理量？再答：R代表球半径，Dm

逆用牛顿环半径曲率公式：R=(rm^2-rn^2)/(m-n)a其中a是波长,将a提到等式左边可有：a=(rm^2-rn^2)/(m-n)R所以,在已知牛顿环半径曲率的情况下,可通过观察牛顿环计算得到

单色光在空气中的波长为λ，根据公式γ＝Cλ，则有单色光的频率是Cλ，它在时间t内辐射的光能为E=Pt，单色光在某介质中的传播速度为v，则折射率为n=cv；再由临界角sinC=1n=vc；解得：C=ar

这个问题好解决,光谱这个物理量就是解析复合光中不同波长光的成分比例的.严格意义上,绝对的单色光是不存在的,都是有一个分布范围的,这个分布范围越窄,单色性质就越好；光谱仪就是干这个事情的,原理也很简单,

在中心处的两束光的光程差是s=（n1-n2）e所以对应的相位差就是2πs/y

作出光路图，如图．由几何知识可知，入射角i=60°，折射角r=30°根据折射定律得n=sinisinr=sin60°sin30°=3光在玻璃砖中的传播速度v=cn=3×1083m/s=3×108m/s

光程差分为三部分,一是双缝前的,用dsina来表示,a是斜入射的角,二是介质薄膜的光程差,即（n1-n2）d,三是双缝后的,要根据题目的条件来计算.

(1)反射光最强时膜的最小厚度:2nd=λ(2)透射光最强时膜的最小厚度2nd=λ/2代入λ=600nmn=1.54解出两个d就可以了

根据光栅方程：dsinθ=kλ,其中θ=30是衍射角,k=3是衍射级,λ=500nm是波长.所以：d*(1/2)=3*500所以d=3000nm=3μm完美求加分!

5λ/4n是对的!3λ/（2n）也是对的!不同的是二者的环境不同,记数方法也有差别!第一种有半波损失,第一、二种没有半波损失!再问：您好，能告诉我一下第一题的解答过程么？我就会第二题

这个简单,n1>n2>n3,上表面有半波损,下表面有半波损,所以光程之差不用考虑半波损.光程差就是2*e*n2相位差就是2*e*n2/λ*2PI

平凸透镜慢慢地垂直向上移动,光程差增加,从透镜顶点与平面玻璃接触到两者距离为d的移动过程中,光程差增加了2d,每变化一个波长,条纹数目变化一个,这是波动光学的基础,所以,移过视场中某固定观察点的条纹数

①光在玻璃砖中的光路图如图所示②由光的折射定律得sinisinr＝n又n＝cv且sini=cosθ      sinr=b2−b1(b2−b

根据爱因斯坦光子说，1个光子的能量E=hγ，其中γ为光子的频率，而光速c=λγ，故一个光子的能量：E=hcλ，故A正确，BCD错误；故选：A．

1根据光栅方程当（a+b）sinθ=+-kλ时,为主极大.所以（a+b）*0.20=2*600解得光栅常数(a+b)=6000nm2绝对值的sinθ=kλ/（a+b）

在薄膜中的光程长为s=1.0*10（-4）cm×2×1.375=2.75×10^-4cm=2.75×10^5nmN==2.75×10^5nm/500nm=550个因为550为整数.相位差为0再问：很接

套公式就行,asinφ＝kλk＝1,其它条件带进去,可得a＝1微米