半径为a,无穷长直圆柱,电荷量为q,总极化电荷,电荷分布于圆柱内

用电势叠加原理做,即将环看成是由很多个点电荷（取极短的一段）组成,每个点电荷在O点的电势的代数和等于所求结果.将环均匀分成n段（n很大）,每段的带电量是q＝a*2πR/n每段电荷在O点的电势都是　U＝

利用高斯定理,∫Eds=q/ε；取高斯面为高为l,(高与直线平行)半径为r的圆柱,q=λl,∫Eds=E2πrl=λl/ε.；得,E=λ/(2πrε.)qE=mv²/rqλ/(2πmε.)=

三个电荷呈正三角形排布.电场方向为圆心指向A的方向.大小为三分之根三kq^2/r^2.

小孔没有用体积来计算,而是面积.因为电量均匀分布,所以：球壳的电量/小孔的电量=球壳的表面积/小孔的表面积.再问：是我说错了哈小孔的表面积怎么可以用球的表面积算呢？再答：也不是，而是：小孔的面积用圆的

由无穷远处移动A点，电场力做功W0A＝−2.0×108J又：W0A=0-EPA所以EpA＝2.0×10−8J则A点的电势φA＝EPAq＝2.0×10−8−1.0×10−8V＝−2V题意知WAB=q（φ

晕,这是大学物理书上的例题呀?书上就有.作一闭合圆柱面取r为半径,高度为H,根据高斯定理可知闭合高斯面的总电通量等于电荷代数和除以真空中介电常数.此闭合高斯面（圆柱面）侧面上电场强度为常数,所以电通量

减小增大根号（2E/m)

点电荷电量为q,则球壳内表面感应电荷-q,外表面电荷Q+q,且外表面电荷均匀分布.所以球壳外的电势为k（Q+q）/r;球壳内的电势可用镜像法求解,使得球壳上的电势为常量,再依据边界条件定常量.

如果两个导线带点是同性的,那么O点场强是0.因为对称性,L1导线某一点x处,以O点中心对称的在L2上的另一点x',两者的场强是正好抵消.这样所有的都抵消,最后是0.如果是异性的话,我想了一些办法,但是

不好意思看错了,仅供参考：Q(B)=W/U=1.8*E-3/3000=6*E-7C；F=Q(A)*Q(B)*k/(r^2)=(1*E-6)*(6*E-7)*(9*E10)/(0.02^2)=135N；

绳子拉力为F小球受到重力为mg小球受到的电场力水平向右为qE小球受到的重力与电场力合成力G画出受力分析图可得出mg=qE,G=F所以小球所在电场强度E=mg/q

由对称性可知道,小球m所受电场力水平向右设为F,悬线拉力为T.小球受力平衡,将拉力T正交分解,竖直向上方向的分力为Tcosθ,水平向右的分力为Tsinθ.竖直方向受力平衡：Tcosθ=mg水平方向受力

已知,小球质量m,带电量q,丝线与竖直方向夹角θ=45°；求,小球所处电场的场强E；解,对小球进行受力分析,细线拉力F,电场力qE,自身重力；由于其偏角为θ=45°,故有mg=qE,解得E=mg/q.

电子能够做匀速圆周运动,那么它的向心加速度就是电场力提供的,匀速圆周运动受到指向圆心的大小不变的向心力,那么说明电场力指向圆心,切电荷量不变,那么电场强度不变,说明是一个电场方在半径方向,场强大小相等

首先先看弧长l与半径a以及弧长对应的角θ的关系是l=aθ,那么微小的弧长dl就应该等于a乘以微小的dθ,所以,dl=adθ.其次,一个圆柱体去除上下表面后的表面积应该是s=2πr*l(r为半径,l为圆

均匀带电球面(半径R,电量q)的电势V：(距离球心r处)r≤R的位置,V=q/4πεoR =kq/Rr＞R的位置,V=q/4πεor =kq/rk=1/4πεo=9.0×10^(9

电荷从p点由静止释放后,电荷运动到无穷远处电场力对其做功为正功,且大小也为1.8乘以10的负3次方J,再根据动能定理,W=1/2mv^2.求质量,由第一次q*(0-u)=w,kqQ/(r^2)=ma两

1把圆柱沿侧面展开,得一矩形;而矩形A1ABB1是该矩形的一半;边长分别为2和1×π=π;于是可知,柱面最短距离为√(π^2+2^2)=√(π^2+4)2通过观察底面,可知:由垂径定理得:圆柱半径为r

球的表面积和圆的面积是不一样的,球表面积是4派R方